Det Hedde viser er en realitet og kan simuleres, det bliver et problem når kablets længde og frekvens overstige det punkt, hvor kablet ved en måling, ikke er som at måle i et "punkt" mere , der vil kunne måles faseforskelle langs kablet i et øjebliksbillede.
Overgangen er flydende og man har nogle tommelfinger for hvornår et kabel skal betragtes som en transmissionslinje.
Dem er der flere der allerede har været inde.
Hvis man beregner på Belden kablet ca 0.184uH pr feet 4 m giver ca 2.4uH XL ved 20KHz er XL =2*PI*20e3*2.4e-6 = 0.303 mohm en betragtelig del af en 2 ohms belastning derfor ses det at frekvensgangen ruller meget tidligt af ved 2 ohms belastning.
Man har en primitiv spændingsdeler (RL//XC)/((XL+R)+(RL//XC)) * Uin
Det hele hænger uløseligt samme med impedansen Zo tilnærmet lig kvardratrod(L/C) .
For Belden bliver Zo kvardratrod (0.184e-6/33e-12) = 74.67 ohm , men det er ikke frit slag for at vælge kapacitet og induktionen som det passer en, de er indirekte afhængige af hinanden, hvilket betyder skal man have lav impedans, eks.v. 8 ohm , så for kablet typisk lav induktion , men relativ høj kapacitet.
Og man vil naturligvis se en markant forøgelse af -3 db punktet som skyldes serie induktionens mindre værdi, og dermed større båndbredde ,og dermed også bedre transient-gengivelse.
Det er simpelt at regne denne spændingsdeler ud i hånden .
Med R serie-modstanden i kablet plus serie-induktionen som den ene modstand ,og belastningen parallelt med kapaciteten i kablet plus isolations modstanden G som jeg ser bort fra.
Da der skal regnes komplekst har jeg beregnet Beldens kablets kondensators XC til 18.39e3 ohm ved 20KHz og Beldens seriespole XL til 303 mohm, allerede her ses at denne værdi udgør en ikke ubetydelig værdi i forhold til belastningen som er sat til 2 ohm, der hvor der ses alvorlige problemer i simulationerne, både i dem Hedde har vist , og dem jeg har vist.
Beldens kablets modstand R for 4 m er ca 59.05 mohm vi smider 1 volt i kablet og prøver at beregn hvad der vil havne på over RL/belastningen på de 2 ohm.
Man kan skrive (XC//RL)/((XC//RL) +(R+XL)) *1 ( 2-j217.51e-6/(2-j217.51e-6 + 59.05e-3+j0.303))*1 = polar form 0.961V vinkel -8.37 grader. Dette er ikke helt ved siden af hvad simulationen viser. Dette bliver så reflekteret osv
Det som jeg ikke helt forstår er hvad det har med refleksioner at gøre , som vist kan det beregnes som en simpel spændingsdeler, uden at tage refleksiitoner med i beregningen, men bare bruge ganske simpel spændingsdeler beregning ud fra de værdier som der er.
Iøvrigt skal man bare bruge Valhalla til 100K i stedet Belden , så sker der ikke noget før ved ca. 100KHz.
Jeg kan se refleksioners betydning ved meget høje frekvenser , og hvor højtalerens impedans gå mod uendelig, der kan det begynde at ringe på kanterne for alvor, løsningen er et Zobel led eller bare en modstand som er lig kablets karaterisske impedans.
